Processing math: 100%

슈뢰딩거 파동방정식


연산자

하나의 물리량에 하나의 연산자가 대응된다.

p기댓값을 다음과 같이 표현할 수 있을까? ΨpΨdx 상징적인 의미는 있지만 이것으로 실제의 계산은 할 수 없다. px의 함수로 표현하는 것 자체가 불확정성원리에 의해 불가능하기 때문이다. 따라서 운동량이나 이의 함수인 운동에너지 등을 계산하기 위해서는 어떻게 해야할까? 우선 이에 대한 해결을 모색하기 위해 다음 평면파를 고려하자. Ψ(x,t)=Aei(kxωt)=Aei(pxEt)평면파가 맨 오른쪽 항처럼 p,E으로 표기되는 이유는 k,ω와의 관련성 때문이다. 이를 x에 대해 (편)미분하면 xΨ(x,t)=xAei(pxEt)=ipΨ(x,t) ixΨ=pΨ 이렇게 단일한 p가 밖으로 나오는 것은 평면파에 한하지만 일반적인 파동함수의 경우 그것의 평면파의 구성성분 각각의 p가 나오기 때문에 앞서의 기댓값을 계산하는 데 무리가 없다.

이제 pˆp=ix 으로 대표시키자! 이처럼 파동함수에 걸린 연상결과에 의미를 부여하는 것을 연산자(operator)라고 한다. 연산자ˆp와같이 미분형으로 표시되기도 하지만 x의 경우에는 그 자체가 곱해지는 형태로 걸리기 때문에 표현양식이 같아서 ˆx=x이다. ˆp로부터 p기댓값을 나타내면, p=ΨˆpΨdx=ΨixΨdx

한편 G(p)기댓값G(p)=ΨG(ˆp)Ψdx=ΨG(ix)Ψdx 이다.

이와 같은 절차와 비슷하게 다음과 같이 E연산자도 도출할 수 있다. EΨ=itΨ 따라서 E연산자 ˆE=it 이고, E기댓값은 다음과 같다. E=ΨitΨdx.

이제 xp의 함수로 된 물리량 G(x,p)기댓값은 다음과 같이 표현된다. G(x,p)G(x,ix) G(x,p)=G(x,p)Pdx=ΨG(x,ix)Ψdx.

연산자를 이용하는 예로서 슈뢰딩거 방정식을 재구성해보자. 우선 고전역학에서의 에너지 E=p22m+U(x)연산자식으로 그대로 대치하면, ˆEˆH=ˆp22m+U(ˆx) 이다. 에너지 연산자 ˆH를 특별히 해밀토니안 연산자(Hamiltonian operator)라고 한다. 이를 다시 xt에 대한 연산형식으로 바꾸자. it=22m2x2+U(x). 이는 연산자 사이의 관계를 지정하는 것으로 연산자 방정식(operator equation)의 하나이다. 이 식은 그 자체가 아니라 입자의 피동함수 Ψ(x,t)에 적용했을 때 의미가 살아나서 슈뢰딩거 방정식으로 된다.


_ 불확정성원리_ 파동함수_ 운동량_ 평면파

교환자

일반적으로 두 물리량의 곱셉에서 교환법칙이 성립하지 않는다.

연산자는 함수에 걸릴 때 비로소 그 의미가 확실해진다. 이때 연산자 오른쪽에 있는 전체 함수에 작용한다. 때문에 일반적으로 연산자는 교환법칙이 성립하지 않는다. 예를 들어 d/dx 연산자x 연산자를 곱할 때 곱하는 순서를 달리하는 둘은 같지 않다. 즉, ddxxxddx 이다. 연산자의 셈에서 곱하는 순서를 유의해야 한다. 곱하는 순서를 달리한 둘의 차이는 일반적으로 0 이 아닌데 그 차이를 교환자(commutator)라고 정의한다. [ˆA,ˆB]=ˆAˆBˆBˆA.

예를 들어 [ddx,x]=ddxxxddx=1. 으로 d/dx 연산자x 연산자교환자연산자라기 보다는 단순한 스칼라에 불과한 1 로 된다. 앞서 도입한 운동량과 에너지 연산자에서 의미 있는 교환자를 정리해 보자. [ˆp,x]=[ix,x]=i, [ˆE,t]=[it,t]=i.

교환자에 대해 다음의 식이 성립한다. [ˆA,ˆB]=[ˆB,ˆA] [ˆA+ˆB,ˆC]=[ˆA,ˆC]+[ˆB,ˆC] [ˆAˆB,ˆC]=ˆA[ˆB,ˆC]+[ˆA,ˆC]ˆB [ˆA,[ˆB,ˆC]]+[ˆB,[ˆC,ˆA]]+[ˆC,[ˆA,ˆB]]=0

어떤 연산자 ˆAˆB교환자가 0 이면 두 연산자교환가능(commutable)하다라고 한다. [ˆA,ˆB]=0,ˆAˆB=ˆBˆA

교환가능한 연산자는 공통의 고유함수를 가진다.

연산자교환가능하다면 한 연산자고유함수는 다른 연산자고유함수가 되는 것을 다음과 같이 확인할 수 있다. ˆA고유함수ψ(x)라고 하면 ˆAψ(x)=aψ(x) 이다. 이를 ˆB에 걸어주면 ˆBˆAψ(x)=aˆBψ(x)=ˆAˆBψ(x) 이므로 ˆBψ(x)ˆA고유함수이다. 만일 ψ(x)축퇴되어 있지 않다면 ˆBψ(x)=bψ(x)로 놓을 수 있어서 고유함수가 되는 것이 확인된다. 한편 축퇴되어 있는 상황은 더 고려할 점이 있다.


_ 고유함수_ 운동량_ 축퇴

에르미트 연산자

어떤 연산자기댓값이 임의의 상태 Ψ(x,t)에 대해 실수일 때 그 연산자에르미트 연산자(hermite operator)라고 한다. ˆA에르미트 연산자라고 하자. 이의 기댓값ˆA=ΨˆAΨdx 이고, 이의 복소켤레(복소공액)는 ˆA=[ˆAΨ]Ψdx 이다. 한편, [ˆAΨ]Ψdx=ΨˆAΨdx 을 만족하는 ˆA를 정의하자. 따라서 에르미트 연산자ˆA=ˆA 을 만족한다.

모든 관측가능한 물리량은 실수이다. 따라서 이들에 대응되는 연산자에르미트 연산자이어야 한다.



[질문1] 운동량연산자 ˆp에르미트 연산자인 것을 확인하라.

[질문2] 에너지 연산자 ˆE에르미트 연산자인 것을 확인하라.


_ 복소켤레_ 운동량

기댓값의 변화

물리량의 기댓값이 시간에 따라 어떻게 변할까? 이에 대해 답하기 위해서 물리량에 대응되는 연산자 A를 생각하자. (이제 부터 연산자 임을 강조해서 나타낸 기호를 빼도록 한다. 한편 고전역학에서 에너지를 (1) 식처럼 표현할 때 이를 해밀토니안으로 부르기 때문에 ˆE연산자 H로 표시한다) ddtA=Ψ(x,t)tAΨ(x,t)dx+Ψ(x,t)AtΨ(x,t)dx+Ψ(x,t)AΨ(x,t)tdx Ψ(x,t)의 시간에 대한 편미분항은 해밀토이안 연산자가 걸리는 것으로 정리할 수 있으므로 ddtA=At+iΨHAΨdxiΨAHΨdx

따라서 ddtA=At+i[H,A] 만일 A가 시간 t를 명시적으로 포함하고 있지 않다면 ddtA=i[H,A] 이 된다. 만일 AH교환가능하면 A의 물리량은 시간에 따라 변하지 않는다. 이러한 양을 운동상수(constant of motion), 또는 운동항량이라 한다.

이제 입자의 위치와 운동량에 대해 위 관계를 적용하고, H 연산자를 이용해서 정리하면 ddtx=Hp ddtp=Hx 을 얻을 수 있다. 이는 고전역학에서 해밀톤 방정식(Hamilton's equation)과 대응되는 식으로 에른페스트 정리(Ehrenfest theorem)라 한다. (넓은 의미로 (2) 식을 일컫기도 한다)



[질문1] (3)(4) 식을 증명하라.

[질문2] H=p22m+U(x)으로 주어지는 1차원 해밀토니안에 대해 다음 두 관계가 성립하는 것을 보여라. ddtx=1mp, ddtp=U(x)xF(x). 이를 고전적인 운동방정식 F=ma와 비교하여 설명하라.


_ 운동량



Copyright ⓒ 1999~2025 physica.gnu.ac.kr All rights reserved