위 그림에서 세 용수철의 용수철 상수를 각각 k, k′, k 라고 하자. 또한 두 공의 질량을 m 이라 하여 각각의 물체에 대한 운동방정식을 구성해 보면 다음과 같다. md2x1dt2=−kx1+k′(x2−x1)md2x2dt2=−kx2−k′(x2−x1) 만일에 가운데 용수철이 없다면 k′=0 인 것이 되어 동일한 진동수를 갖는 독립된 두 개의 조화진동을 하게 될 것이다.
이와 같은 연립미분방정식을 일반적으로 풀이한다는 것은 쉬운 일이 아니지만 감쇠조화진동에서처럼 조화해를 가정하여 먼저 특수해를 구해 볼 수 있다. 우선 eiωt 형태의 해를 가정해보자. 그러면 위의 두 개의 2계미분방정식은 ω에 대한 2차 방정식으로 바뀌어 이를 연립방정식으로 풀이할 수 있을 것이다. k+k′mx1−k′mx2=ω2x1−k′mx1+k+k′mx2=ω2x2 이 방정식을 x1과 x2에 대한 연립방정식으로 보아 이들이 0이 아닌 물리적으로 의미있는 해를 가지기 위해서는 특정한 ω 값만 허용이 된다. 진동자가 많이 결합되어 연립방정식의 원수가 올라가면 행렬로 이를 해석해야 한다. 위 방정식은, [a−ω2−b−ba−ω2][x1x2]=0 으로 다시 표현된다. 여기서 a=(k+k′)/m, b=k′/m이다. 이 행렬의 행렬식이 0이되어야 x1과 x2가 물리적으로 의미 있는 해가 존재할 수 있다. |a−ω2−b−ba−ω2|=0 따라서 ω1=√km,ω2=√k+2k′m 이 둘을 고유진동수라고 한다. 실제로 이들 고유모드의 진동이 결합된 복잡한 해도 존재하지만 하나의 고유진동수로 진동하는 모드도 특별히 관심이 있다. 우선 ω=ω1이라 하자. 이를 위 연립방정식에 대입해 보면 x1=x2 이 되는 것을 확인할 수 있다. 따라서 이 모드의 각 입자의 운동식은 x1=Acos(ω1t+ϕ)x2=Acos(ω1t+ϕ) 이다.
한편 ω=ω2의 두 번째 해를 연립방정식에 대입하면 x1=−x2 이 된다. 따라서 이 모드의 각 입자의 시간에 따른 운동식은 x1=Bcos(ω1t+ϕ)x2=−Bcos(ω1t+ϕ) 이다. 보다 일반적인 진동은 이들 두 고유진동이 선형으로 결합된 경우로 다음과 같다. x1=Acos(ω1t+ϕ)+Bcos(ω1t+ϕ′)x2=Acos(ω1t+ϕ)−Bcos(ω2t+ϕ′) 위 식에서 A, B 및 ϕ, ϕ′는 계의 초기조건으로부터 구해진다.
_ 감쇠조화진동_ 고유진동수_ 진동자
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